Приподнятый хэтч Lada Xray Cross одобрен к серии — ДРАЙВ
Во время презентации концепта всё внимание было уделено дизайну (видео), а технические характеристики остались за кадром. Согласно ОТТС, у серийного Кросса колея спереди и сзади расширена с 1492/1532 до 1503/1546 мм. Снаряжённая масса прибавила полцентнера (1300 кг).
В 2016 году на Московском автосалоне седаны Vesta Cross и Vesta Sport демонстрировались как концепты. Нынче они пошли в серию с минимальными доработками. А ещё тогда на выставке был показан шоу-кар Lada Xray Cross, и его вот-вот постигнет та же участь. В базе Росстандарта появилось одобрение типа транспортного средства (ОТТС) на нестандартный, увеличенный в размерах хэтчбек.
Прибавка в высоте отчасти объясняется рейлингами на крыше, которые идут по умолчанию. Концепт щеголял большими колёсами, и вот известна размерность шин: 215/50 R17. Максимум «просто» Иксрея — 205/50 R17. Кстати, на шоу ММАС у Кросса были два трапециевидных выхлопных патрубка.
Яркую двухцветную отделку интерьера мы уже досконально изучили на примере универсала Lada Vesta SW Cross, как и шкалы приборов с оранжевой подложкой. Но шоу-кар Xray Cross пошёл дальше, ведь у него расцвечены передняя панель и центральный тоннель.При показе концепта обсуждались варианты реализации полного привода, но ОТТС ставит на них жирный икс. Зато задние барабанные тормоза в Кроссе уступили место дисковым. Об изменениях двигателей в одобрении не сказано ни слова, стало быть, Cross получит стандартный набор агрегатов: «четвёрки» 1.
Полный привод на Lada Xray Cross
Спекуляции по поводу полноприводной версии Lada Xray, которая получит приставку к имени Cross, продолжаются! Две недели назад в сети появилась информация, что кроссовер Lada Xray Cross, старт производства которого намечен на конец 2016 года выпускаться с полным приводом не будет. Для фанатов Cross версии Xray это стало очень неприятным сюрпризом… И вот опять новыя информация!
Через пресс-службу АвтоВАЗа и агенство «Автостат» нам стало известны новые подробности! Альянс не отказывается от полного привода на Lada Xray Cross, а лишь откладывает производство модели с приводом 4х4 на несколько месяцев. Полный привод на Lada Xray Cross появится уже в начале 2017 года.
Первоначально же АвтоВАЗ будет выпускать переднеприводную версию Xray Cross с увеличенным по сравнению с Lada Xray клиренсом.
Лада Хрей КРОСС задумывался инженерами и проектировался как полно-приводный автомобиль. Поэтому задняя подвеска должна быть многорычажной, иначе полный привод не поставишь.
Многорычажная подвеска несколько напоминают двухрычажную подвеску и имеют все ее положительные качества.
Эти подвески более сложны и более дороги, но обеспечивают большую плавность хода и лучшую управляемость автомобиля. Большое количеств элементов — сайлент-блоков и шаровых шарниров хорошо гасят удары при резком наезде на препятствия. Все элементы крепятся на подрамнике через мощные сайлент-блоки, что позволяет увеличить шумоизоляцию автомобиля от колес.
Применение многорычажной независимой подвески, которая главным образом используется на автомобилях представительского класса, придает подвеске стабильный контакт колес с любым покрытием на дороге и четкий контроль автомобиля при изменениях направления движения.
Главные преимущества многорычажной подвески Lada Xray:
- Независимость колес друг от друга,
- Низкая неподрессоренная масса,
- Независимая продольная и поперечная регулировки,
- Хорошая недостаточная поворачиваемость,
- Хороший вариант для использования в схеме 4×4.
Главный недостаток современной схемы — сложность и, соответственно, цена. До недавнего времени ее применяли только на дорогих автомобилях. Теперь же она «удерживает» задние колеса даже некоторых машин гольф-класса.
Напомним нашим читателям, что старт продаж хэтчбэка Lada Xray назначен на 15 февраля 2016 года. О характеристиках, ценах и комплектациях можно ознакомится на нашем сайте.
Детальный обзор авто Лада Х-Рей Кросс
Отечественный хэтчбек Лада Х-Рей Кросс – для любых потребностей
Новая модель от отечественного автоконцерна была презентована в московском автосалоне еще в 2018 году.
Кросс-версия отличается повышенным дорожным просветом, тем самым улучшая проходимость авто. Усовершенствованный подрамник стабилизировал подвеску. Противотуманные фары вошли в базовую комплектацию, что позволяет автомобилю успешнее справляться с неровностями дороги. Экстерьер имеет выраженную радиаторную решетку. Багажник на 361 л дополнен парой рейлингов на крыше, что открывает дополнительные возможности для перевозки габаритных грузов. В случае необходимости возможно сложить задний ряд сидений и получить до 1207 л объема багажного отсека. Салон на 5 посадочных мест позволяет путешествовать всей семьей, а на специальные крепления ISOFIX можно установить кресло для ребенка.
Чем отличается Lada X-Ray Cross от других представителей B-класса?
Под капотом у автомобиля находится бензиновый двигатель на 1,6-1,8 литров с мощностью 113-122 л. с., чего достаточно как для городских дорог, так и для трассы. Клиренс на 215 мм и сбалансированная подвеска позволяют легко ездить по бездорожью.
Пользователи отмечают, что модель сочетает сразу несколько преимуществ:
- оптимальную управляемость обеспечивает мощный подрамник;
- экономный расход топлива, который в общем цикле не превышает 7,5 литров;
- продуманные активные и пассивные системы безопасности, предотвращающие опасные ситуации на дороге и снижающие риск травм водителя и пассажиров.
На платформе Autospot собраны проверенные дилеры, которые предоставляют выгодные условия при покупке Х-Рей Кросс. В пакет дилерских услуг входят особые условия кредитования от банков-партнеров, а также упрощенная процедура страхования.
Информация о модели LADA XRAY Cross 2015 – н.в., I: технические характеристики, отзывы и фотографии авто. 12 и более обзоров на автомобиль Лада Х-рей в кузове хэтчбек. Смотрите видео и фото, а также читайте отзывы о машине. Купить авто с пробегом в Москве на Autospot.ru!
данных рентгеновского и гамма-излучения | NIST
Дж.
Хаббелл и С.М. Зельцер
Таблицы и графики рассчитанных массовых коэффициентов ослабления фотонов и массовых коэффициентов поглощения энергии от 1 кэВ до 20 МэВ представлены для всех элементов (Z = от 1 до 92) и для 48 соединений и смесей. радиологического интереса. Эти коэффициенты являются основными величинами, используемыми при расчетах проникновения и выделения энергии фотонами (рентгеновское, гамма-излучение, тормозное излучение) в биологических, защитных и других материалах.
MJ Berger and JH Hubbell
Эта база данных может использоваться для расчета сечений фотонов для рассеяния, фотоэлектрического поглощения и образования пар, а также общих коэффициентов затухания в любом элементе, соединении или смеси при энергиях от 1 кэВ до 100 ГэВ. Это веб-версия программы XCOM для ПК (также называемой NIST Standard Reference Database 8 — XGAM).
JH Hubbell
Эта библиография содержит статьи (1907-1995), сообщающие об абсолютных измерениях полного сечения взаимодействия фотонов (XUV, рентгеновское, гамма-излучение, тормозное излучение) или коэффициенты ослабления для элементов и некоторых соединений, используемых в различных медицинских, промышленных, оборонных и научных приложений.
C. T. Chantler
Первичные взаимодействия рентгеновских лучей с изолированными атомами от Z = 1 (водород) до Z = 92 (уран) описаны и вычислены в рамках самосогласованной структуры Дирака-Хартри-Фока. Результаты представлены в диапазоне энергий от 1 или 10 эВ до 433 кэВ, в зависимости от атома. Табулированы самосогласованные значения компонент f1 и f2 атомных факторов рассеяния вместе с коэффициентом фотоэлектрического затухания [ µ / ρ ] PE и компонентом K-оболочки [ µ / ρ ] K , коэффициент ослабления рассеяния [ µ / ρ ] (coh + inc) , массовый коэффициент ослабления [ µ / ρ ] до и линейный коэффициент затухания [ µ ] до , как функции энергии и длины волны.Также для соединений доступны значения f2, [ µ / ρ ] PE , [ µ / ρ ] до и [ µ ] до .
RD Deslattes, EG Kessler, Jr., P. Indelicato, L. de Billy, E. Lindroth и J. Anton
В этой таблице рентгеновских переходов указаны энергии и длины волн для переходов K и L, соединяющих энергетические уровни с главными квантовыми числами n = 1, 2, 3 и 4. Охватываемые элементы включают от Z = 10, от неона до Z = 100, фермия.У этой базы данных есть две уникальные особенности: (1) все экспериментальные значения имеют шкалу, соответствующую Международной системе измерений (СИ), а числовые значения определяются с использованием констант из самых последних Рекомендуемых значений фундаментальных физических констант: 1998 г. и (2) для всех переходов включены точные теоретические оценки.
Рентгеновский кросс-корреляционный анализ обнаруживает скрытые локальные симметрии в неупорядоченном веществе
Аннотация
Мы исследуем различные локальные симметрии в коллоидных стеклах помимо стандартного парного корреляционного анализа.
Используя нашу недавно разработанную концепцию рентгеновского кросс-корреляционного анализа (XCCA) вместе с великолепными когерентными источниками рентгеновского излучения, мы смогли получить доступ и классифицировать иначе скрытый локальный порядок внутри беспорядка. Возникающие локальные симметрии связаны с отчетливыми значениями переданного импульса ( Q ), которые не совпадают с максимумами фактора аморфной структуры. Наблюдаются четырех-, 6-, 10- и, чаще всего, 5-кратные симметрии. Наблюдение за динамической эволюцией этих симметрий связано с динамическими неоднородностями в стеклах, что выходит далеко за рамки обычного дифракционного анализа.Концепция XCCA открывает захватывающий взгляд на мир беспорядка и определенно позволит, с появлением рентгеновских лазеров на свободных электронах, точную и систематическую экспериментальную характеристику структуры жидких и стеклянных состояний.
Неупорядоченная материя, такая как стекла и жидкости, не проявляет трансляционной симметрии и, в свою очередь, способна приспосабливать различные локальные симметрии в одной и той же системе, в том числе икосаэдрический локальный порядок, который принадлежит запрещенным мотивам в периодических структурах.
Этот загадочный и пока экспериментально недоступный локализованный порядок внутри беспорядка привлекал ученых на протяжении многих десятилетий (1–5), поскольку он ответственен за переохлаждение жидкостей и существование состояния стекла. Точно так же непериодические материалы всегда привлекали внимание материаловедов, потому что они несут — через эти структурные степени свободы — уникальный потенциал для отображения новых интеллектуальных функций (6–8).
Понимание структуры и свойств кристаллов под микроскопом быстро продвинулось в последние десятилетия.Трансляционная инвариантность кристаллического состояния позволила ввести концепцию зоны Бриллюэна, что позволило получить элегантное и мощное теоретическое описание тепловых, электронных и магнитных свойств. В то же время дифракция кристаллов постоянно развивалась до такой степени изощренности, что даже сложные биологические структуры могут быть решены сегодня с атомным разрешением (когда вынуждены формировать кристалл). В отличие от этого, локальная микроскопическая структура неупорядоченного вещества остается проблемой и загадкой (1–3).
Отсутствие наших знаний о локальном порядке внутри беспорядка сдерживает развитие лучшего понимания свойств жидкостей и стекол (9). В свою очередь, открытый вопрос о том, как можно получить доступ к структуре жидкого и аморфного состояний экспериментально, стал одним из святых Граалей в науке о конденсированных средах (10).
Фундаментальные ограничения традиционной (рентгеновской, нейтронной, электронной) дифракции на неупорядоченных материалах являются причиной этой ситуации, потому что такие методы позволяют извлечь только парную функцию распределения g ( r ) = n 0 −2 〈ρ (0) ρ ( r )〉 плотности одиночных частиц ρ ( r ) = Σ м δ ( r — R м ), усредненная по освещенная область образца.Здесь и в остальной части статьи R m обозначает положение частиц, n 0 — среднюю плотность частиц и r — расстояние между частицами.
Соответствующий структурный фактор 〈 S ( Q )〉 = 1 + n 0 ∫ ( g ( r ) — 1) e i Qr d r , что дает интенсивность рассеяния I ( Q ), зависит от переданного импульса Q .〈 S ( Q )〉 показывает довольно похожие особенности для всех неупорядоченных структур (см. Рис. 1 B ), таким образом неся весьма ограниченную информацию, т.е. вероятность найти другой атом на определенном расстоянии от заданного «Средний атом». В частности, 〈 S ( Q )〉 не дает прямого ответа на локальные симметрии в системе (11), которые тесно связаны с локальной связью и углами связи.
Экспериментальные данные и результаты XCCA.( A ) ПЗС-изображение, показывающее типичный спектр интенсивности со спекл-структурой. ( B ) Усредненный по углу структурный фактор изображения в A , который является стандартным радиальным распределением интенсивности.
( C ) Экспериментальные результаты после применения кросс-коррелятора C Q (Δ) к данным в A при различных значениях Q . Сплошные линии указывают на глаза.
Наш экспериментальный и теоретический подход к решению этой давней проблемы следует руководящему принципу, согласно которому внутренний механизм пространственного (и временного) усреднения выполняется в обычных (т.е. частично когерентная) дифракция должна быть устранена экспериментально. Затем должна быть разработана должным образом определенная функция угловой корреляции высшего порядка и применена к данным, чтобы выявить скрытые локальные симметрии неупорядоченной материи. Первые результаты, полученные с использованием различных коллоидных стекол, открывают новую область структурных деталей, которые уже пролили новый увлекательный свет на происхождение стекол и механизм формирования стекла.
Конфигурационного усреднения можно избежать, если объем когерентности частично когерентного рентгеновского пучка равен освещенному объему образца (12, 13).
В случае экстремального рассеяния вперед важна только поперечная когерентность (14). Кроме того, временным усреднением можно пренебречь, если время экспозиции короче, чем время возникновения спекл-динамики (15). Современные установки для синхротронного излучения высокой яркости и — в будущем даже в большей степени — рентгеновские лазерные установки на свободных электронах обеспечивают достаточный поток когерентного рентгеновского излучения для проведения (неусредняющих) экспериментов по когерентной дифракции на неупорядоченной материи, которые производят хорошо известный лазер. Спекл-картины на 2D-детекторе (14–16) (см. рис.1 А ). Путем применения временного коррелятора к одному выбранному спекл-пятну, связанному с фиксированным вектором Q , было извлечено зависимое от Q поведение временной релаксации коллоидных стекол (14) [рентгеновская фотонная корреляционная спектроскопия (XPCS)] ( см., например, рис. 2 A ).
Поведение во временной релаксации C Q (Δ) и 〈 I ( Q , t ) I ( Q , t ′)〉.
( A ) Нормированная автокорреляционная функция временной интенсивности 〈 I ( Q , t ) I ( Q , t ′)〉 для различных значений Q (черные квадраты: Q ) = 0,020 нм −1 ; синие треугольники: Q = 0,032 нм −1 ; красные точки: Q = 0,054 нм −1 ), Δ t = t ′ — t . Сплошные линии указывают на глаза. ( B ) Функция взаимной корреляции C Q (Δ) при Q = 0.04 нм -1 эволюционирует от первоначально 6-кратной к 5-кратной симметрии. Кривые при 600 с и 300 с усреднены по последующему интервалу 100 с; значение 100 с усредняется по интервалу 50 с.
Результаты и обсуждение
Коллоидные стекла можно изучать с помощью имеющихся в продаже 2D-детекторов, в то время как подходящие 2D-детекторы, которые охватывают диапазон Q , необходимый для исследования молекулярных или металлических стекол, еще предстоит разработать. Здесь мы используем экспериментальную установку, аналогичную XPCS (рис.3 A ): пучок когерентного рентгеновского излучения, подготовленный на станции ID10A Европейского центра синхротронного излучения (ESRF), попадает в образец коллоидного стекла и дает полную спекл-картину 2π на 2D-детекторе, охватывающую диапазон Q вверх до 0,2 нм −1 . Типичный набор данных отображает ожидаемые изотропные гранулярные «кольца интенсивности», которые опосредованы случайным локальным порядком в системе (рис. 1 A ). Выведенный усредненный по углу структурный фактор показывает стандартное радиальное распределение интенсивности (рис.1 В ).
Настройка и принцип работы XCCA. ( A ) Частично когерентный рентгеновский пучок 10 мкм с длиной волны 0,154 нм определялся коллимирующей апертурой. Коллоидный образец держат на расстоянии ≈ 20 см в ближней зоне точечного отверстия. Спекл-структуры регистрируются камерой устройства с зарядовой связью с размером пикселя 20 мкм на расстоянии 2265 мм.
Были получены серии из 1000 ПЗС-изображений с выдержкой 0,15 с и для разбавленного образца 0,4 с. Было записано еще 50 темных изображений.С учетом считывания ПЗС интервал времени между последовательными изображениями составлял 1 с. ( B ) Схема распределения интенсивности с инструкциями по построению C Q (Δ).
Чтобы превзойти эту информацию, мы должны выяснить корреляции в угловом распределении рентгеновских спеклов. На первый взгляд это совсем не очевидно, поскольку угловое изменение интенсивности имеет изотропное распределение, как и ожидалось для аморфных систем (рис.1 А ). Однако, как мы покажем, это возможно, если учесть общую взаимную корреляцию интенсивности-интенсивности и соответствующая 4-точечная корреляционная функция. где 〈…〉 означает среднее статистическое значение.
Функция угловой кросс-корреляции.
Здесь мы вводим первое простое подмножество этих новых типов корреляций более высокого порядка, то есть мгновенные локальные угловые корреляции относительно заданного азимута Δ.
1 по ϕ с векторами Q и Q ′, разделенными ∆ на кольце интенсивности с модулем Q (см. Рис. 3 B ) и t = t ′. Определим нормированную угловую 4-точечную функцию взаимной корреляции C Q (Δ), с участием На рис. 1 C показан результат после применения C Q (Δ) (уравнение 3 ) к данным на рис. 1 A для выбранных значений Q .Наиболее интересным является то, что C Q (Δ) явно обнаруживает очень выраженную анизотропию с 5-кратной симметрией, особенно для кольца интенсивности, связанного с | Q | = 0,04 нм −1 (отмечено черным на рис. 1 A ), что указывает на пока скрытую локальную симметрию в коллоидной системе. Другие значения Q , показанные на рис. 1 C , представляют C Q (Δ), что наиболее близко соответствует 4-кратной и 10-кратной симметрии; и 6-кратная симметрия (рис.
2 В ). Колебания точек данных происходят (в основном) из-за их спекл-происхождения, а не из-за статистики подсчета (см. Результаты численного моделирования ниже). Сплошные линии лишь ориентируют взгляд, чтобы указать на доминирующую симметрию в C Q (Δ).
Ободренные этим открытием, мы систематически оценили спекл-паттерны многих различных коллоидных систем, каждая из которых произвела ярко выраженные особенности в C Q (Δ). В этом отчете мы сосредоточимся на системе твердых сфер из полиметилметакрилата (ПММА) с радиусом 117 нм.Подробную информацию о пробоподготовке можно найти в «Материалы и метод» .
Мы провели несколько систематических наблюдений во всех системах коллоидного стекла. Возникающие локальные симметрии связаны с различными значениями Q , которые не совпадают с максимумами фактора аморфной структуры. Наиболее распространенная симметрия — 5-кратная. † Для общего понимания этих наблюдений мы предполагаем, что наш образец состоит из локально-предпочтительных структур с икосаэдрической симметрией, случайным образом внедренных в неупорядоченные области (19).
Тогда C Q (Δ) (уравнение 3 ) имеет простой вид с ρ Q i (ϕ) в качестве структурной амплитуды i th LFS. Уравнение 6 показывает, что C Q (Δ) представляет собой суперпозицию угловой функции автокорреляции интенсивности отдельных локальных структур, каждая из которых вносит свой вклад в структуру интенсивности | ρ Q i (ϕ) | 2 как на рис.4 В . В когерентном спекл-паттерне, создаваемом случайным ансамблем таких кластеров, этот паттерн становится полностью затемненным. Только приложение XCCA восстанавливает свою симметрию. В SI мы представляем прямое обсуждение Q -зависимого поведения C Q (Δ) на основе аналитического вывода структурного фактора икосаэдрических кластеров (20–22). Отметим, что угловые корреляции между локальными скоплениями, так называемые средние корреляции, также доступны с помощью XCCA.
Для этого требуется другой 4-точечный коррелятор в уравнении. ( 3 ), который принимает Q -векторов с | Q ′ | ≠ | Q | в учетную запись.
Численное моделирование C Q (Δ). ( A ) Расчетная картина взаимной корреляции для плотноупакованного случайного ансамбля из 8000 икосаэдров, состоящих из 12 сфер радиусом 100 нм на простой кубической решетке. Для этого конкретного значения Q , C Q (Δ) демонстрирует 5-кратную симметрию.( B ) Распределение интенсивности отдельного икосаэдра. ( C ) Икосаэдрический кластер с 5-кратной осью симметрии.
Мы выполнили расчеты полного выражения (уравнение 3 ) для 8000 случайно ориентированных икосаэдров (рис. 4 C ) на кубической решетке. Полученные в результате картины корреляции очень хорошо подтверждают локальную угловую симметрию нашего эксперимента (рис.
4 A ) и показывают, что рассыпание точек данных происходит из-за процесса когерентного рассеяния (спеклы).
Динамическая неоднородность.
Еще одно интересное наблюдение связано с поведением временной релаксации C Q (Δ) (рис. 2 B ). Наш новый 4-точечный коррелятор демонстрирует непрерывное изменение локально благоприятных структур в течение первых 600 секунд от первоначально 6-кратной симметрии до 5-кратной симметрии без очевидной симметрии между ними. По-видимому, икосаэдрические кластеры реорганизуются в различных ориентациях, формируются либо из локальных нанокристаллов (гексагональные / ГЦК), либо из беспорядка, все из которых включает разрыв и образование связей.Такое поведение известно из моделирования молекулярной динамики как «динамическая неоднородность» (19). В течение наблюдаемого периода времени автокорреляция по времени падает ниже 30% (см. Рис. 2 A ). Эта новая концепция рентгеновского кросс-корреляционного анализа показывает, что процессы, ответственные за эти релаксации, сопровождаются отчетливыми изменениями локальной структуры.
Эти кооперативные процессы представляют собой β-релаксацию на более коротких и α-релаксацию на более длительных временных масштабах (23), где β-релаксация описывает дребезжание отдельных частиц, захваченных в переходные клетки, образованные их соседями, а α-релаксация — структурная перестройка эти клетки (24).В будущем эту технику можно будет использовать для исследования временной зависимости локальных структур в стеклообразном и переохлажденном состояниях и новых локальных структурных мотивов в прочных и хрупких стеклообразователях с помощью еще более сложных кросс-корреляторов между интенсивностями в разное время.
Выводы
Мы представили и применили особенно простой 4-точечный кросс-коррелятор, который позволяет нам обнаруживать скрытые симметрии в коллоидном стекле. Наш подход достаточно общий, чтобы учесть еще много сложных кросс-корреляторов, полученных из уравнения. 1 . В частности, ориентационные парно-парные корреляции откроют доступ к среднему порядку.
Предварительные, но многообещающие расчеты с использованием анзаца связи мод и соответствующего атомного потенциала (25) показывают доминирующую неустойчивость для 6- и 5-кратной симметрии (связанную с плотноупакованными структурами) и множество несоразмерных нестабильностей волнового вектора (связанные со случайными распоряжения). Это должно позволить извлечь в будущем соответствующие потенциалы взаимодействия из экспериментальных наборов данных.
Доступность короткоимпульсного XFEL-излучения в режиме 0,1 нм и с длительностью импульса 100 фс откроет захватывающие возможности для анализа локальной структуры жидкостей (в частности, воды) с применением новой концепции рентгеновского излучения. кросс-корреляционный анализ (XCCA) для спекл-дифракционной картины одиночного лазерного излучения. Комбинация короткоимпульсного излучения XFEL и больших массивов 2D-детекторов также откроет окно для изучения нанопорошков и переходных сложных молекулярных структур в растворах.
Материалы и методы
Образцы.
Коллоидные частицы были синтезированы методом полимеризации для получения решеток из полиметилметакрилата (ПММА) с ковалентно связанным стабилизатором поли (12-гидроксистеариновой кислоты) (PHSA) по методу Antl et al. (26). Эти флуоресцентные частицы ПММА получают сополимеризацией метилметакрилата, метакриловой кислоты и флуоресцентного мономера 7-нитробензо-2-окса-1,3-диазолметилметакрилата (окрашенного NBD) (27).Для получения высококонцентрированных стеклообразных систем суспензиями частиц размером ≈20–30% заполняли капилляры из кварцевого стекла размером 1 мм и центрифугировали при 1360 × g в течение ≈2 суток. Надосадочная жидкость декалин была удалена, а капилляры закрыты.
Обработка данных.
Темные изображения были усреднены и вычтены из данных. Коллоидный форм-фактор f S ( Q ) был получен из разбавленного образца ПММА. Форм-фактор позволил вывести статический структурный фактор S ( Q ) концентрированного образца, представленного в данной работе.
Автокорреляционный анализ временной интенсивности с множественными пятнами дал динамическую корреляционную функцию образца. Динамическая корреляционная функция, относящаяся к диффузионному движению коллоидных частиц, не затухает в течение первых 100 с. Поэтому для анализа XCCA мы усредняли 50–100 ПЗС-изображений. Кольца интенсивности с постоянной Q и шириной от 1 до 2 пикселей были извлечены и несмещенная функция взаимной корреляции согласно формуле. 3 было вычислено.
Отметим также, что дифракционная картина, полученная с помощью 2D-детектора (т. Е. Отображение сферы Эвальда), не будет удовлетворять закону Фриделя при более высоких переданных импульсах (см. SI).
Благодарности
Благодарим М. Раушера за обсуждения. Образцы синтезированы А. Шофилдом. Работа поддержана Фондом А. фон Гумбольдта (A.D.O.).
Сноски
- 1 Кому следует направлять корреспонденцию. E-mail: desy-директор desy.de
Вклад авторов: P.
W., V.B. и H.D. спланированное исследование; P.W., C.G., T.A., A.D., F.Z. и G.G. проведенное исследование; К.Г., Т.Д. и А.Д.О. проанализированные данные; и P.W., A.D.O. и H.D. написал газету.Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.
Эта статья содержит вспомогательную информацию на сайте www.pnas.org/cgi/content/full/0
7106/DCSupplemental.↵ * Формализм, применимый только к сильно разбавленным растворам, исследуемым с помощью некогерентного излучения, был развит в [3].17 и 18 (см. Также ссылку 10).
↵ † Наблюдение нечетных симметрий, по-видимому, противоречит закону Фриделя ( I (- Q ) = I ( Q )), который выполняется для любой плоскости в обратном пространстве, которая пересекает начало координат. Наблюдение нечетных симметрий в нашей схеме связано с отклонением от предела дальнего поля (фраунгофера) (13), поскольку образец расположен на расстоянии 20 см от входной щели 10 мкм, тем самым добавляя мнимую часть к фазовый фактор каждой частицы.
Свободно доступен онлайн через опцию открытого доступа PNAS.
W., V.B. и H.D. спланированное исследование; P.W., C.G., T.A., A.D., F.Z. и G.G. проведенное исследование; К.Г., Т.Д. и А.Д.О. проанализированные данные; и P.W., A.D.O. и H.D. написал газету.
CBP с использованием нового автомобильного рентгеновского аппарата на пограничном переходе «Арка мира»
Джами Макан
Служба таможенного и пограничного контроля США (CBP) использует автомобильный рентгеновский аппарат на пограничном переходе Арка мира с октября.
автомобилистов, включая граждан США и владельцев пропусков NEXUS, должны были проехать через машину, известную как Z Portal, в индивидуальном порядке, сказал представитель CBP.Z Portal — это «мультиэкранная, мультитехнологическая система досмотра грузов и транспортных средств», согласно заявлению ее производителя, American Science and Engineering, Inc. (AS&E).
Согласно веб-сайту AS&E, машина генерирует несколько изображений транспортных средств одновременно под разными углами, выделяя «металлические и органические угрозы и контрабанду, такие как оружие, безбилетные пассажиры, взрывчатые вещества, наркотики и алкоголь».
«CBP уже несколько лет использует технологию Z Portal; однако Z-портал является новым для порта въезда в Арку мира », — сказал пресс-секретарь CBP Джейсон Гивенс.«Ненавязчивые системы визуализации, такие как Z Portal, являются ценными инструментами, которые помогают CBP в ее миссии по защите границ Америки, тем самым защищая общественность от опасных людей и материалов, одновременно повышая глобальную экономическую конкурентоспособность страны за счет обеспечения законной торговли и путешествий».
Гивенс сказал, что машины использовались CBP в других местах в течение нескольких лет и что эти машины не представляют опасности радиации или рака для тех, кто часто пересекает границу.«Z Portal безопасен», — сказал он в электронном письме от 13 апреля. «Уровень воздействия минимален и намного ниже пределов, установленных Американским национальным институтом стандартов (ANSI)».
Отдельно Гивенс сообщил, что не было никаких увольнений или переназначений офицеров CBP на передовой в связи с резким сокращением трансграничных поездок.
В электронном письме представитель CBSA сообщил, что ни один из оперативных сотрудников CBSA также не потерял свою работу, хотя некоторые сотрудники могут быть переведены на другие должности, чтобы помочь с проверкой входа на COVID-19.
местоположений — Пациенты — UR Medicine Imaging Sciences (Радиология)
UR Medicine / Визуализация / МестоположениеСледующие местоположения предназначены только для амбулаторных больных .
UR Врачи также предоставляют профессиональные услуги устного перевода в учреждениях, принадлежащих и управляемых Auburn Community Hospital.
{
"type": "FeatureCollection",
"Особенности": [
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6277479, г.
43,1218634
]
},
"характеристики": {
"id": 55,
"name": "Стронг Мемориальный госпиталь",
«адрес»: «601 Elmwood Avenue»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14642",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#StrongMemorialHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 608011, г.
43.1355317
]
},
"характеристики": {
"id": 56,
"name": "Хайлендская больница",
«адрес»: «Южный проспект, 1000», г.
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14620",
"телефон": "(585) 341-6785",
"страна": "США",
"website": "#HighlandHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 26, г.
42,8762316
]
},
"характеристики": {
"id": 57,
"name": "Больница Ф. Ф. Томпсона",
«адрес»: «350 Пэрриш-стрит»,
"город": "Канандайгуа",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14424",
«телефон»: «(585) 396-6910»,
"страна": "США",
"сайт": "#F.F.ThompsonHospitalImagingSciences »,
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 5953875,
43.1143688
]
},
"характеристики": {
"id": 60,
"name": "UR Medicine - UMI (Lac De Ville)",
"адрес": "4901 Lac De Ville Blvd
Building D, Suite 140",
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14618",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#UniversityMedicalImaging (LacDeVille)",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 4418231, г.
43.1341192
]
},
"характеристики": {
"id": 63,
"name": "Platinum Office Complex",
«адрес»: «2064 Fairport Nine Mile Point Road
Suite 200»,
"город": "Пенфилд",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14526",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#PlatinumOfficeComplex",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 705281, г.
43.1800953
]
},
"характеристики": {
"id": 67,
"name": "South Pointe Landing Office Park",
«адрес»: «Южный Пуэнт Лендинг, 10, Люкс 100»,
"город": "Греция",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14606",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#SouthPointeLandingOfficeParkImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 8071579, г.
43.1834103
]
},
"характеристики": {
"id": 68,
"name": "Неотложная медицинская помощь Spencerport",
«адрес»: «улица Николса, 42»,
"город": "Спенсерпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14559",
«телефон»: «(585) 349-7094»,
"страна": "США",
"website": "#SpencerportUrgentCareImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 70053, г.
42,552242
]
},
"характеристики": {
"id": 116,
"name": "Больница Нойес Мемориал",
«адрес»: «улица Клары Бартон, 111»,
"city": "Dansville",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14437",
«телефон»: «(585) 335-4235»,
"страна": "США",
"website": "#NoyesMemorialHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 4428521, г.
43.0799405
]
},
"характеристики": {
"id": 124,
"name": "Эйро Роуд",
«адрес»: «800 Ayrault Rd»,
"город": "Фейрпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14450",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#AyraultRoadImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 28818, г.
42,875009
]
},
"характеристики": {
«id»: 131,
"name": "Центр визуализации груди",
«адрес»: «Пэрриш-стрит, 195»,
"город": "Канандайгуа",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14424",
"телефон": "(585) 396-6651",
"страна": "США",
"website": "#BreastImagingCenter",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6253156, г.
43,1216677
]
},
"характеристики": {
"id": 136,
"name": "Детская больница Голизано",
«адрес»: «Бульвар Криттенден, 150»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14642",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# GolisanoChildren'sHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 9466802, г.
43.2207702
]
},
"характеристики": {
"id": 137,
"name": "Сильный Запад",
«адрес»: «Западный проспект, 156»,
"город": "Брокпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14420",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#StrongWestImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6302107, г.
43.1119891
]
},
"характеристики": {
"id": 138,
"name": "Ист-Ривер-роуд",
«адрес»: «200 East River Road»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14623",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#EastRiverRoadImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 8014286, г.
42,7935333
]
},
"характеристики": {
"id": 140,
"name": "Noyes Health Services",
«адрес»: «Южная ул., 50»,
"city": "Geneseo",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14454",
«телефон»: «(585) 991-6016»,
"страна": "США",
"website": "# NoyesMemorialHospitalImagingSciences-Geneseo",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6626538, г.
42,3137289
]
},
"характеристики": {
"id": 141,
"name": "Больница Святого Джеймса",
"адрес": "7329 Seneca Road North",
"город": "Хорнелл",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14843",
«телефон»: «(607) 247-2500»,
"страна": "США",
"website": "#St.JamesHospitalImagingSciences ",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 5980734,
43.1164551
]
},
"характеристики": {
"id": 142,
"name": "UR Medicine - UMI (Южный Клинтон)",
«адрес»: «Саут-Клинтон-авеню, 2180»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14618",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# URMedicine – UMI (SouthClinton)",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 602043, г.
43.169479
]
},
"характеристики": {
"id": 143,
"name": "Центр здоровья Энтони Джордана",
«адрес»: «82 Holland Street»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14605",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#AnthonyJordanHealthCenterImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 4407473, г.
43.1325077
]
},
"характеристики": {
"id": 144,
"name": "Медицинский центр Penfield Crossings - Suite 300",
«адрес»: «2212 Penfield Road
Suite 300»,
"город": "Пенфилд",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14526",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# PenfieldCrossingsMedicalCenter-ImagingSciences, Suite300",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 4407473, г.
43.1325077
]
},
"характеристики": {
"id": 145,
"name": "Медицинский центр Penfield Crossings - Suite 500",
«адрес»: «2212 Penfield Road
Suite 500»,
"город": "Пенфилд",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14526",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# PenfieldCrossingsMedicalCenter-ImagingSciences, Suite500",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 633445, г.
43.0650408
]
},
"характеристики": {
"id": 146,
"name": "Корпоративный парк Калкинс - Маммография",
«адрес»: «Ред Крик Драйв, 500»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14623",
«телефон»: «(585) 487-3300»,
"страна": "США",
"website": "# CalkinsCorporateParkImagingSciences-Маммография",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6335272, г.
43.0650592
]
},
"характеристики": {
"id": 147,
"name": "Корпоративный парк Калкинс - Обычная пленка / рентген",
«адрес»: «400 Red Creek Drive
Suite 220»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14623",
"телефон": "(585) 487-1040",
"страна": "США",
"website": "# CalkinsCorporateParkImagingSciences-PlainFilm / X-ray",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6653411, г.
42,3553156
]
},
"характеристики": {
"id": 158,
"name": "Hornell Medical Office Building",
«адрес»: «7309 Seneca Rd. N.
Ste. 113, вход E»,
"город": "Хорнелл",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14843",
«телефон»: «(607) 385-3900»,
"страна": "США",
"website": "#MedicalOfficeBuildinginHornell",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 6848408, г.
43.2072054
]
},
"характеристики": {
"id": 310,
"name": "Неотложная медицинская помощь в Греции UR",
«адрес»: «2047 West Ridge Road»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14626",
"Телефон": "",
"страна": "США",
"website": "# GreeceUCImagingX-Rays",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 451864, г.
43.0356318
]
},
"характеристики": {
«id»: 311,
"name": "Неотложная медицинская помощь Perinton UR",
«адрес»: «Питтсфорд-Виктор-роуд, 1669»,
"город": "Виктор",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14450",
"Телефон": "",
"страна": "США",
"website": "# PerintonUCImagingX-ray",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 5365917, г.
43.1021698
]
},
"характеристики": {
"id": 312,
"name": "Неотложная медицинская помощь Pittsford UR",
«адрес»: «3400 Монро Авеню»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14618",
"Телефон": "",
"страна": "США",
"website": "# PittsfordUCImagingX-ray",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77. 59, г.
43.1113514
]
},
"характеристики": {
"id": 324,
"name": "UR Medicine Imaging - Building H",
«адрес»: «2400 South Clinton Avenue
Building H»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14618",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#SouthClintonImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
}
]
}
/imgs/2020/10/21/20/4287700/e2e723b406213d3330f2e371eda81fe5da424173.jpg)
6277479, г.
43,1218634
]
},
"характеристики": {
"id": 55,
"name": "Стронг Мемориальный госпиталь",
«адрес»: «601 Elmwood Avenue»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14642",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#StrongMemorialHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
26, г.
42,8762316
]
},
"характеристики": {
"id": 57,
"name": "Больница Ф. Ф. Томпсона",
«адрес»: «350 Пэрриш-стрит»,
"город": "Канандайгуа",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14424",
«телефон»: «(585) 396-6910»,
"страна": "США",
"сайт": "#F.F.ThompsonHospitalImagingSciences »,
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
5953875,
43.1143688
]
},
"характеристики": {
"id": 60,
"name": "UR Medicine - UMI (Lac De Ville)",
"адрес": "4901 Lac De Ville Blvd 
4418231, г.
43.1341192
]
},
"характеристики": {
"id": 63,
"name": "Platinum Office Complex",
«адрес»: «2064 Fairport Nine Mile Point Road 
705281, г.
43.1800953
]
},
"характеристики": {
"id": 67,
"name": "South Pointe Landing Office Park",
«адрес»: «Южный Пуэнт Лендинг, 10, Люкс 100»,
"город": "Греция",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14606",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#SouthPointeLandingOfficeParkImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
8071579, г.
43.1834103
]
},
"характеристики": {
"id": 68,
"name": "Неотложная медицинская помощь Spencerport",
«адрес»: «улица Николса, 42»,
"город": "Спенсерпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14559",
«телефон»: «(585) 349-7094»,
"страна": "США",
"website": "#SpencerportUrgentCareImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
70053, г.
42,552242
]
},
"характеристики": {
"id": 116,
"name": "Больница Нойес Мемориал",
«адрес»: «улица Клары Бартон, 111»,
"city": "Dansville",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14437",
«телефон»: «(585) 335-4235»,
"страна": "США",
"website": "#NoyesMemorialHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
4428521, г.
43.0799405
]
},
"характеристики": {
"id": 124,
"name": "Эйро Роуд",
«адрес»: «800 Ayrault Rd»,
"город": "Фейрпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14450",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#AyraultRoadImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
6253156, г.
43,1216677
]
},
"характеристики": {
"id": 136,
"name": "Детская больница Голизано",
«адрес»: «Бульвар Криттенден, 150»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14642",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# GolisanoChildren'sHospitalImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
9466802, г.
43.2207702
]
},
"характеристики": {
"id": 137,
"name": "Сильный Запад",
«адрес»: «Западный проспект, 156»,
"город": "Брокпорт",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14420",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#StrongWestImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
6302107, г.
43.1119891
]
},
"характеристики": {
"id": 138,
"name": "Ист-Ривер-роуд",
«адрес»: «200 East River Road»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14623",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#EastRiverRoadImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
8014286, г.
42,7935333
]
},
"характеристики": {
"id": 140,
"name": "Noyes Health Services",
«адрес»: «Южная ул., 50»,
"city": "Geneseo",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14454",
«телефон»: «(585) 991-6016»,
"страна": "США",
"website": "# NoyesMemorialHospitalImagingSciences-Geneseo",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
6626538, г.
42,3137289
]
},
"характеристики": {
"id": 141,
"name": "Больница Святого Джеймса",
"адрес": "7329 Seneca Road North",
"город": "Хорнелл",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14843",
«телефон»: «(607) 247-2500»,
"страна": "США",
"website": "#St.JamesHospitalImagingSciences ",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
5980734,
43.1164551
]
},
"характеристики": {
"id": 142,
"name": "UR Medicine - UMI (Южный Клинтон)",
«адрес»: «Саут-Клинтон-авеню, 2180»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14618",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "# URMedicine – UMI (SouthClinton)",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
602043, г.
43.169479
]
},
"характеристики": {
"id": 143,
"name": "Центр здоровья Энтони Джордана",
«адрес»: «82 Holland Street»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14605",
«телефон»: «(585) 784-2985»,
"страна": "США",
"website": "#AnthonyJordanHealthCenterImagingSciences",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
4407473, г.
43.1325077
]
},
"характеристики": {
"id": 144,
"name": "Медицинский центр Penfield Crossings - Suite 300",
«адрес»: «2212 Penfield Road 
4407473, г.
43.1325077
]
},
"характеристики": {
"id": 145,
"name": "Медицинский центр Penfield Crossings - Suite 500",
«адрес»: «2212 Penfield Road 
633445, г.
43.0650408
]
},
"характеристики": {
"id": 146,
"name": "Корпоративный парк Калкинс - Маммография",
«адрес»: «Ред Крик Драйв, 500»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14623",
«телефон»: «(585) 487-3300»,
"страна": "США",
"website": "# CalkinsCorporateParkImagingSciences-Маммография",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
6335272, г.
43.0650592
]
},
"характеристики": {
"id": 147,
"name": "Корпоративный парк Калкинс - Обычная пленка / рентген",
«адрес»: «400 Red Creek Drive 
6653411, г.
42,3553156
]
},
"характеристики": {
"id": 158,
"name": "Hornell Medical Office Building",
«адрес»: «7309 Seneca Rd. N. 
6848408, г.
43.2072054
]
},
"характеристики": {
"id": 310,
"name": "Неотложная медицинская помощь в Греции UR",
«адрес»: «2047 West Ridge Road»,
"город": "Рочестер",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14626",
"Телефон": "",
"страна": "США",
"website": "# GreeceUCImagingX-Rays",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
451864, г.
43.0356318
]
},
"характеристики": {
«id»: 311,
"name": "Неотложная медицинская помощь Perinton UR",
«адрес»: «Питтсфорд-Виктор-роуд, 1669»,
"город": "Виктор",
"состояние": "Нью-Йорк",
"postalCode": "14450",
"Телефон": "",
"страна": "США",
"website": "# PerintonUCImagingX-ray",
"linkText": "Часы работы и услуги"
}
},
{
"type": "Feature",
"geometry": {
"type": "Point",
"координаты": [
-77.
59, г.
43.1113514
]
},
"характеристики": {
"id": 324,
"name": "UR Medicine Imaging - Building H",
«адрес»: «2400 South Clinton Avenue Услуги и часы
Услуги
Маммография
Пн: 8:00 а.
м. —
4:00 дня.
Закрыто на обед:
12:15 —
1:00 вечера.
Вт и Чт: 10:30 —
7:00 вечера.
Закрыто на обед:
2:45 с.м. —
3:30 вечера.
пт (могут быть доступны дополнительные часы, просьба обращаться за помощью): 8:00 —
11:45
Телефон: (585) 487-3300
Сервисная служба
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 7:30 —
4:00 р.
м.
Закрыто на обед:
23:00 —
12:00 вечера
Услуги
Маммография
Пн, Вт и Чт: 7:00 —
16:30
Закрыто на обед:
12:00 п.м. —
1:00 вечера.
ср. И пт .: 8:00 —
16:30
Закрыто на обед:
12:00 вечера —
1:00 вечера.
Calkins Corporate Park — Обычная пленка / рентгеновский снимок
Часть Highland Hospital
400 Red Creek Drive
Suite 220
Rochester,
Нью-Йорк
14623
Проложить маршрут
Телефон: (585) 487-1040
Услуги
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 8:00 а. м. —
16:15
Услуги
CT
Пн-Пт: 7:30 —
9:00 вечера.
сб и вс: 7:30 —
17:30
GI / Flouro
пн-пт: 8:00 а.м. —
16:30
Интервенционная радиология
Пн-Пт: 7:30 —
4:00 дня.
МРТ
пн-пт: 7:00 —
10:00 вечера.
сб и вс: 7:00 а.
м. —
7:00 вечера.
Nuclear Medicine
пн-пт: 7:30 —
16:30
ПЭТ / КТ
Пн-Пт: 8:00 —
18:00
УЗИ
пн-пт: 7:15 а.м. —
5:00 вечера.
Рентген
пн-пт: 7:00 —
16:30
Услуги
CT
Пн-Пт: 7:00 —
7:30 вечера.
Сб: 7:30 а.м. —
1:00 вечера.
Интервенционная радиология
Пн-Пт: 8:00 —
5:00 вечера.
В нерабочее время: Дежурное обслуживание
Маммография
Пн-Чт: 7:30 а.м. —
18:00
Пт: 7:30 —
4:00 дня.
Сб: 8:00 —
12:00 вечера
Телефон: (585) 396-6909
MRI
Пн-Пт: 7:00 а.
м. —
7:30 вечера.
Суббота: 7:00 —
4:00 дня.
Nuclear Medicine
пн-пт: 8:00 —
16:30
УЗИ
пн-пт: 8:00 а.м. —
7:30 вечера.
Сб: 7:00 —
4:00 дня.
Рентген
пн-пт: 7:00 —
18:00
Сб: 9:00 —
1:00 п.
м.
Услуги
CT
Пн-Пт: 8:00 —
16:30
GI
пн-пт: 8:00 —
4:00 дня.
МРТ — педиатрический
Пн-Пт: 7:30 а.м. —
21:30
МРТ — Взрослый
Пн-Пт: 7:30 —
21:30
Nuclear Medicine
пн-пт: 8:00 —
16:30
Обычная пленка / рентген
Пн — Пт: 8:00 а.
м. —
4:00 дня.
ПЭТ / МРТ
Пн — Пт: 8:00 —
4:00 дня.
УЗИ
пн-пт: 8:00 —
16:30
Греция UR Срочная медицинская помощь
Часть больницы Strong Memorial Hospital
2047 West Ridge Road
Rochester,
Нью-Йорк
14626
Маршрут
Услуги
Рентгеновский снимок
Ежедневно: 9:00 а.м. —
9:00 вечера.
Праздники: 9:00 —
5:00 вечера.
Услуги
CT
Пн-Пт: 8:00 —
18:00
GI
пн-пт: 8:00 а.м. —
5:00 вечера.
Интервенционная радиология
Пн-Пт: 7:30 —
5:00 вечера.
Маммография
Пн — Пт: 7:00 —
3:00 вечера.
Закрыто на обед:
12:00 п.м. —
1:00 вечера.
Телефон: (585) 487-3300
МРТ
Факс: (585) 341-8014
пн-чт: 8:00 —
9:00 вечера.
Пт: 8:00 —
5:00 р.м.
Сб: 8:00 —
1:00 вечера.
Nuclear Medicine
пн-пт: 8:30 —
5:00 вечера.
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 7:30 —
4:00 р.м.
Сб: 8:00 —
12:30 После полудня.
УЗИ
пн-пт: 7:30 —
4:00 дня.
сб и вс: 8:00 —
1:00 п.м.
Услуги
3D маммография
Пн и Ср: 7:00 —
5:00 вечера.
Вт и Чт: 8:00 —
5:00 вечера.
Пт: 8:00 —
4:00 р.м.
УЗИ груди и акушерства
Пн и Ср: 7:00 —
5:00 вечера.
Вт и Чт: 8:00 —
5:00 вечера.
Пт: 8:00 —
4:00 р.м.
Телефон: (607) 247-2218
DEXA Bone Density Scanning
Пн и Ср: 7:00 —
5:00 вечера.
Вт и Чт: 8:00 —
5:00 вечера.
Пт: 8:00 а.м. —
4:00 дня.
Визуализация (рентген)
Suite 106, подъезд C; Приглашаем посетителей
7 дней в неделю: 8:00 —
18:00
Стереотаксическая и ультразвуковая биопсия
Услуги
Сканирование плотности костной ткани DEXA
Пн-Пт: 7:30 а.
м. —
18:00
Маммография
пн-пт: 7:30 —
18:00
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 7:30 —
18:00
УЗИ
пн-пт: 7:30 а.м. —
18:00
Услуги
Маммография
По состоянию на 15 февраля 2021 г .: Временно закрыто
Penfield Crossings Medical Center — Suite 300
Часть Highland Hospital
2212 Penfield Road
Suite 300
Penfield,
Нью-Йорк
14526
Проложить маршрут
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 8:30 а.
м. —
16:30
Закрыто на обед:
12:30 После полудня. —
13:30
Медицинский центр Penfield Crossings — Suite 500
Часть Highland Hospital
2212 Penfield Road
Suite 500
Penfield,
Нью-Йорк
14526
Как добраться
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
3D-маммография
Пн и Ср: 8:30 а.м. —
16:30
Закрыто на обед:
12:15 —
1:00 вечера.
Вт и Чт: 7:00 —
3:00 вечера.
Закрыто на обед:
12:15 с.м. —
1:00 вечера.
Пт: 8:00 —
4:00 дня.
Закрыто на обед:
12:15 —
1:00 вечера.
Perinton UR Срочная медицинская помощь
Часть больницы Strong Memorial Hospital
1669 Pittsford-Victor Road
Victor,
Нью-Йорк
14450
Проложить маршрут
Услуги
Рентгеновский снимок
Ежедневно: 9:00 а.м. —
9:00 вечера.
Праздники: 9:00 —
5:00 вечера.
Pittsford UR Срочная медицинская помощь
Часть больницы Strong Memorial Hospital
3400 Monroe Avenue
Rochester,
Нью-Йорк
14618
Проложить маршрут
Услуги
Рентгеновский снимок
Ежедневно: 9:00 а.м. —
9:00 вечера.
Праздники: 9:00 —
5:00 вечера.
Platinum Office Complex
Часть больницы Strong Memorial Hospital
2064 Fairport Nine Mile Point Road
Suite 200
Penfield,
Нью-Йорк
14526
Как добраться
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
MRI
Пн — Чт: 8:00 а.
м. —
9:00 вечера.
Пт: 8:00 —
4:00 дня.
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 8:00 —
4:00 дня.
УЗИ
Пн — Пт: 8:00 а.м. —
4:00 дня.
South Pointe Landing Office Park
Часть больницы Strong Memorial Hospital
10 South Pointe Landing, Suite 100
Греция,
Нью-Йорк
14606
Проложить маршрут
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
Обычная пленка / рентген
Только для посетителей (без предварительной записи)
Пн-Пт: 8:15 а.
м. —
4:00 дня.
Услуги
Рентгеновский снимок
Ежедневно: 9:00 —
9:00 вечера.
Праздники: 9:00 —
5:00 вечера.
Услуги
CT
Пн-Пт: 8:00 а.м. —
8:00 вечера.
Эхокардиография (УЗИ сердца)
Пн-Пт: 8:00 —
3:00 вечера.
MRI
Пн, Вт, Ср: 7:30 —
3:30 вечера.
Чт и Пт: 8:30 а.м. —
5:00 вечера.
УЗИ (не груди и таза)
Пн-Пт: 8:00 —
23:00
Рентгеновский снимок
Приглашаем посетителей
7 дней в неделю: 7:00 —
11:00 п.м.
Услуги
МРТ взрослых в детской больнице Голизано
Пн-Пт: 17:00 —
9:00 вечера.
Интервенционная радиология
Факс: (585) 473-5734
Пн-Пт: 7:00 —
5:00 р.
м.
Маммография
Временно закрыта Действует 29.10.2021
Нейро интервенционная
Пн-Пт: 8:00 —
5:00 вечера.
Nuclear Medicine
пн-пт: 7:30 —
16:30
Обычная пленка / рентгеновский снимок
6:00 a.м. — 7:30 регистрация в G-3430; 7:30 — 16:00 зарегистрироваться в G0708 (Suite G)
Пн — Пт: 6:00 —
4:00 дня.
Педиатрия
Пн-Пт: 8:00 —
5:00 вечера.
Услуги
CT
Пн-Пт: 8:00 а.
м. —
5:00 вечера.
Маммография
Только обследования
Пн — Ср: 8:00 —
4:00 дня.
Чт и Пт: 7:00 —
3:30 вечера.
МРТ
пн-пт: 7:30 а.м. —
10:00 вечера.
Обычная пленка / рентгеновский снимок
Открытый: 24 часа в сутки, 7 дней в неделю —
Приветствие посетителей
УЗИ
Пн-Пт: 7:30 —
16:45
UR Medicine — UMI (Lac De Ville)
Часть больницы Strong Memorial Hospital
4901 Lac De Ville Blvd
Building D, Suite 140
Rochester,
Нью-Йорк
14618
Как добраться
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
CT
Пн-Пт: 8:00 а. м. —
5:00 вечера.
МРТ
пн-пт: 7:00 —
10:00 вечера.
сб и вс: 7:00 —
7:00 вечера.
Обычная пленка / рентген
Пн-Пт: 8:00 а.м. —
16:30
UR Medicine — UMI (Южный Клинтон)
Часть больницы Strong Memorial Hospital
2180 South Clinton Avenue
Rochester,
Нью-Йорк
14618
Как добраться
Телефон: (585) 784-2985
Услуги
MRI
Пн — Пт: 7:00 а.
м. —
8:00 вечера.
Сб: 7:00 —
3:30 вечера.
UR Врачи также предоставляют профессиональные услуги устного перевода в учреждениях, принадлежащих и управляемых Auburn Community Hospital.
Общественная больница Оберна
Лансинг улица, 17 (индекс
)
Оберн, Нью-Йорк 13021
(315) 255-7261
Сравнение рентгеновских сечений для диагностической и терапевтической медицинской физики
Цель этого технического отчета — сделать доступным современный источник данных о коэффициенте ослабления для сообщества медицинских физиков и сравнить эти данные с другими, более известными источниками.Файлы данных из Ливерморской национальной лаборатории Лоуренса (в Ливерморе, Калифорния) были усечены, чтобы соответствовать потребностям сообщества медицинской физики, и была написана процедура интерполяции для расчета непрерывного набора поперечных сечений, охватывающих энергии от 1 кэВ до 50 МэВ.
Данные коэффициентов доступны для элементов от Z = 1 до Z = 100. Значения для массовых коэффициентов ослабления, коэффициентов передачи массы-энергии и коэффициентов поглощения массы-энергии производятся с помощью одной компьютерной подпрограммы.Помимо полных сечений взаимодействия, сечения фотоэлектрического, рэлеевского, комптоновского, парного и некоторых триплетных взаимодействий также создаются этой единой программой. Коэффициенты сравнивались с данными Storm и Israel 1970 г. в интервале энергий от 1 до 1000 кэВ; для элементов 10, 20, 30, 40, 50, 60, 70 и 80 средняя положительная разница между коэффициентами Шторма и Израиля и коэффициентами, указанными здесь, составляет 1,4%, 2,7% и 2,6% для массового ослабления, коэффициенты переноса массы и поглощения энергии, соответственно.Сборник данных 1969 г. по массовым коэффициентам ослабления из McMaster et al. также сравнивались с более новыми данными LLNL. В диапазоне энергий от 10 кэВ до 1000 кэВ и от элементов с Z = 1 до Z = 82 (включительно) общая средняя разница составила 1,53% (сигма = 0,85%).
Хотя общая средняя разница была небольшой, разница между поперечными сечениями некоторых элементов была больше (> 5%). В дополнение к данным коэффициентов, программа выводит другие полезные данные, такие как плотность, атомный вес, края K, L1, L2, L3, M и N, а также многочисленные характеристические энергии излучения, в зависимости от одной входной переменной.Исходный код компьютера, написанный на языке C, доступен и загружен во всемирной паутине по адресу: http: @ www.aip.org / epaps / epaps.html [E-MPHSA-23-1977].
Нелинейная спектроскопия на уровне ядра, запускаемая стохастическими импульсами рентгеновского излучения
Экспериментальная установка
Образец представлял собой водную дисперсию диаметром 30 нм Fe 2 O 3 наночастиц, которые пополнялись между последовательными импульсами XFEL с помощью установка струи жидкости.Спектральное распределение отдельных импульсов SASE контролировалось с помощью пропускающего изогнутого кристаллического спектрометра со спектральным разрешением около 0,1 эВ 25 , и соответствующие рентгеновские эмиссионные спектры измеренных эмиссионных линий Fe Kα и Kβ регистрировались на импульсном на основе импульсов с использованием двух рентгеновских спектрометров фон Хамоса с изогнутыми кристаллами, установленных в геометрии горизонтальной дисперсии 26 , как показано на рис.
1. Введение дисперсионных рентгеновских спектрометров оказалось важным, поскольку они позволяют получать полных рентгеновских эмиссионных спектров при полной частоте следования XFEL.Стек линз из Be, установленный после пропускающего спектрометра, использовался для фокусировки импульсов SASE на образце. Таким образом, размер источника XES, определяемый перекрытием падающих фотонов с объемом образца, был достаточно мал, чтобы сохранить собственное разрешение по энергии ниже эВ используемых спектрометров фон Гамоса. Действительно, полный потенциал экспериментов RXES обеспечивается, когда разрешение эксперимента ниже, чем уширение линии, вызванное естественным временем жизни атомных состояний, участвующих в переходе.
Экспериментальная установка, позволяющая использовать стохастические импульсы рентгеновского излучения в двумерной спектроскопии. Спектральное распределение падающих фотонов регистрировалось с помощью тонкокристаллического пропускающего спектрометра до того, как они были сфокусированы подвижным стеком линз из Be на образец струи жидкости.
Спектральное распределение испускаемых рентгеновских фотонов контролировалось по двум линиям рентгеновского излучения с помощью одного специального спектрометра фон Хамоса, соответственно. Все спектрометры позволяют осуществлять однократный сбор рентгеновских спектров с высоким разрешением по энергии, как показано на отображаемых спектрах, которые были получены для одного импульса SASE (вставки)
Принцип восстановления карт двумерной спектроскопии
На установке с жестким XFEL каждый однократный XES-спектр соответствует взвешенной сумме XES-спектров, созданных с идеально монохроматическими падающими рентгеновскими лучами с разными энергиями фотонов.Относительный вклад в измеренную интенсивность дает количество фотонов в каждом контролируемом канале падающей энергии. Стохастический характер источника XFEL приводит к флуктуациям интенсивности и средней энергии фотонов, а также к спектральным модам при различных энергиях фотонов для каждого отдельного импульса. Следовательно, спектральные распределения каждого импульса SASE и, следовательно, каждого спектра XES не только изменяются от импульса к импульсу, но и уникальны и в принципе не могут быть воспроизведены линейной комбинацией ряда других импульсов. Кроме того, спектральные распределения падающих импульсов SASE и сигналов XES коррелируются посредством двумерной матрицы, описывающей населенность занятых и незанятых электронных состояний как функцию падающей и испускаемой энергии.
Матричный формализм
На основе синхронно записанных одноимпульсных карт спектрального распределения падающего широкополосного импульса SASE и соответствующих спектров XES, измеренных с высоким энергетическим разрешением, карты RXES были восстановлены, как показано на рис.2, посредством матричного формализма с использованием значений интенсивности спектров SASE и спектров XES в качестве матричных элементов. Одно измерение матриц SASE и XES, обозначенных здесь и далее J км и S kn , соответствует номеру импульса (1… k ), а второе — падающему и испускающему. энергетические каналы, соответственно, где 1… m и 1… n представляют соответствующие энергетические каналы, выделенные спектрометрами.
Матрица RXES R mn , описывающая зависимость спектрального распределения испускаемых фотонов от энергии падающего фотона в условиях резонанса, получается путем первого вычисления псевдообратной матрицы Мура – Пенроуза J км + 27 и умножив его на S kn , R mn = J km + ∙ S kn описано в разделе «Методы».Благодаря внутренней стохастичности импульсов SASE существует псевдообратная матрица
J км + . Однако из-за присущего эксперименту шума, ограничивающего численную разрешимость, псевдообратная матрица J км + была рассчитана с использованием компактного разложения на одно значение. Матрица RXES R mn была восстановлена по столбцам с использованием регуляризации Тихонова 28 , причем параметр регуляризации определялся с помощью L-кривой 29 .
Кроме того, стоит отметить, что кривые поглощения рентгеновских лучей также могут быть восстановлены с использованием той же методологии при мониторинге только интенсивности рентгеновской флуоресценции, испускаемой из образца, R м 1 = Дж км + ∙ S к 1 .
Пример реконструкции двумерной карты спектроскопии линии Kβ. Используя спектральное распределение 60000 падающих импульсов SASE a и соответствующих XES, создаваемых широкополосным падающим излучением b , карта RXES может быть успешно восстановлена c с использованием формализма инверсии матрицы, как показано функцией упругого рассеяния в карта и XES d , который сравнивается с вычислением мультиплета, и спектры XAS, которые могут быть извлечены e .Эта методология снижает потребность в монохроматическом излучении для измерения карты RXES, позволяя повысить эффективность таких измерений
Реконструированные карты RXES
Пример реконструированной карты RXES R mn для линии Kβ показан на рис.
2 вместе с записанными однократными сериями спектров SASE ( J км ) и XES ( S kn ) для всего 60 000 импульсов.Качественная проверка восстановленных карт RXES представлена на дополнительном рис. 1 с использованием данных синхротронного излучения для идентичного образца. Следует отметить, что основное поглощение воспроизводится в правильном положении и с идентичным наклоном, чем данные синхротрона, в то время как слабая характеристика перед фронтом, содержащаяся в данных RXES синхротрона, не включается в RXES, реконструированную XFEL. Склонность методологии реконструкции к числовым ошибкам, присущим инверсиям матриц, и вытекающая из этого необходимость в числовых инструментах, например, методах регуляризации, являются вероятными причинами отсутствия признака перед кромкой.Эта проблема в восстановлении характеристик низкой интенсивности может быть улучшена в будущем за счет улучшения статистики измерений при использовании более эффективных и, возможно, свободных от фона спектрометров и детекторов для улучшения отношения сигнал / шум или, возможно, также путем использования другой настройки SASE.
параметры.
Стандартные требования экспериментов RXES для падающего излучения с узкой полосой пропускания энергии ослаблены, и на протяжении всего эксперимента не требуются сканирующие компоненты. Таким образом, не только устраняется мертвое время, но и устраняется необходимость в монохроматоре, что позволяет избежать увеличения длительности импульса и отклонения фотонов, не удовлетворяющих условию Брэгга.Исследования, зависящие от интенсивности, с использованием самых коротких доступных в настоящее время рентгеновских импульсов, которые имеют примерно такую же фемтосекундную длительность, как время жизни созданной вакансии на уровне ядра, становятся возможными только посредством реконструкции карт RXES. В описанном подходе обязательно, чтобы все фотоны, содержащиеся в отдельном импульсе SASE, регистрировались пропускающим спектрометром, чтобы не упустить какой-либо вклад в формирование сигнала XES в методологии реконструкции.Сама карта RXES восстанавливается только в более узком диапазоне падающих энергий от 7105 эВ до 7140 эВ, поскольку области низкой интенсивности фотонов на стороне низких и высоких энергий среднего спектра SASE вырезаются на карте RXES R mn , используя коробчатый фильтр (отмечен на рис.
2). Энергия падающих рентгеновских импульсов была достаточно широкой, чтобы перекрыть резонансный режим в окрестности порога ионизации и позволить получить полную картину плотности электронных состояний (DOS). Серия из 1200 индивидуальных спектров XES, соответствующих времени сбора данных 10 с при частоте повторения LCLS 120 Гц, то есть во временных масштабах, которые недостижимы при использовании стандартных блоков монохроматора для сканирования энергии падающих фотонов и регистрации флуоресценции. интенсивность 11,30 , вместе со спектральным распределением соответствующих импульсов SASE обеспечивает всю информацию, содержащуюся в карте RXES (дополнительный рис.2). Действительно, сообщается, что для правильной нормализации интенсивности измеренного сигнала флуоресценции на точку измерения в отсканированном диапазоне энергий падающих фотонов 11,30 требуется от 200 до 1000 импульсов. Следовательно, на основе консервативной оценки и с учетом мертвого времени из-за необходимого движения монохроматора, выигрыш в эффективности, обеспечиваемый нашим подходом, составляет, по крайней мере, порядок величины при покрытии того же окна энергии падающих фотонов с шагом 1 эВ.
Спектр XES и сигнал XAS могут быть получены из реконструированной карты RXES путем проецирования средней интенсивности из выбранных интересующих областей на соответствующую энергетическую ось.Спектр рентгеновского излучения показывает линию Kβ, которая происходит от электронных переходов металла 3p — 1s , а также на два порядка более слабую линию валентности к сердцевине (V2C), связанную с переходами электронов из валентности или орбитали лиганда к металлическому состоянию 1s . Основная линия Kβ чувствительна к состоянию спина металла и ковалентности металл-лиганд, тогда как область V2C содержит информацию об идентичности лиганда, электронной структуре и длине связи металл-лиганд 31 .Расчет спектра Kβ Fe 2 O 3 с использованием модели мультиплета кристаллического поля (см. Дополнительное примечание 1) дает хорошее общее согласие с измеренным спектром, хотя расщепление между Kβ 1,3 и Kβ ′ слишком велик из-за завышенной оценки обмена 3p — 3d в атомной модели.
XAS с K-краем, полученный из карты RXES, предоставляет информацию о переходах электронов с остовной орбитали в зону проводимости, а возможные предкраевые особенности приписываются квадрупольным переходам в пустые металлические состояния 3d .Методология реконструкции RXES предлагает потенциальный способ одновременного выполнения экспериментов XES и XAS, что соответствует одновременному отображению незанятых и занятых электронных состояний, чтобы отслеживать электронные переходы с временным разрешением, ограниченным только длительностью импульса.
Действительно, наиболее важным аспектом предлагаемой методологии является предотвращение временного расширения, связанного с монохроматизацией рентгеновских импульсов. Временное уширение монохроматизированных импульсов XFEL связано с длиной экстинкции рентгеновских лучей в кристалле монохроматора.Для рентгеновских лучей с энергией фотонов в несколько кэВ длина экстинкции составляет несколько микрометров и может привести к уширению импульса до 20-40 фс, устанавливая, таким образом, физический предел для сверхбыстрых экспериментов с временным разрешением 19,20 .
Карта RXES, реконструированная для импульсов SASE длительностью 5 фс, падающих на образец, показана на дополнительном рисунке 3. Что касается коротких времен жизни (фемтосекунды) возбужденных электронных состояний и процессов перестройки, то возможность использовать самые короткие из доступных рентгеновских импульсов. имеет первостепенное значение для спектроскопических исследований, и в настоящее время прилагаются усилия по доставке мощных и коротких импульсов рентгеновского излучения на объекты XFEL 32,33 .Хотя влияние монохроматора на длительность импульса можно обойти, любые фундаментальные ограничения машины с точки зрения длительности импульса не могут быть преодолены при использовании методологии реконструкции.
Исследования, зависящие от интенсивности падающего рентгеновского излучения
В качестве первого применения методологии реконструкции мы решили исследовать взаимодействие рентгеновских лучей с веществом при увеличении интенсивности падающего боба в сторону режима нелинейного возбуждения, в котором многофотонные входящие и многофотонные излучения.
Происходят процессы рассеяния фотонов и создаются уникальные конфигурации атомных зарядовых состояний с фемтосекундными большими временами жизни.Подробная информация об электронной конфигурации атомов, предоставляемая RXES, необходима для получения полной картины механизмов, управляющих нелинейным взаимодействием вблизи порога ионизации остовного уровня. Следует отметить, что методика реконструкции не требует априорного знания физических процессов, участвующих во взаимодействии рентгеновского излучения, и их зависимости от полной интенсивности падающего рентгеновского излучения. Учитываются только вклады при разных энергиях фотонов для восстановления матрицы отклика системы, карты RXES, которая описывает отклик электронной структуры как зависимость от энергии падающего фотона вблизи порога ионизации.Рассматривая карты RXES, реконструированные для различной полной интенсивности падающего излучения, ниже показано, что методика реконструкции позволила одновременно изучить два нелинейных рентгеновских процесса, а именно насыщаемое поглощение (SA) и двухфотонное поглощение (TPA).
В настоящем эксперименте интегральная интенсивность, падающая на образец, была увеличена с 2,2 × 10 15 Вт / см 2 до 1,3 × 10 17 Вт / см 2 . Карты RXES, полученные для максимальной интенсивности рентгеновского излучения, представлены на рис.3 вместе с картой разностей относительно карты RXES, восстановленной для самой низкой интенсивности падающего рентгеновского излучения, показанной на фиг. 2. На карте разности наблюдаются сдвиги энергии вдоль оси падающей энергии, а также вдоль оси энергии излучения.
Реконструированные карты RXES для различной интенсивности инцидентов. Восстановленные карты RXES для наивысшей средней интенсивности рентгеновского излучения импульсов SASE на образце a и карта разностей b в направлении измерения при самой низкой интенсивности, то есть карта RXES с рис.2, c . Вблизи порога ионизации оболочки ядра наблюдаются заметные изменения с относительной разницей интенсивности до + 17% и -32%. Можно отметить сдвиг порога ионизации 1s и изменение отношения интенсивностей между линиями излучения Kβ1,3 и Kβ ′, характерными для расщепления спиновой связи 3p-3d
Изменения в линии Форма и положение выступов XES указывают на индуцированное рентгеновским излучением относительное увеличение заселенности низкоспиновых состояний по сравнению с высокоспиновыми состояниями.Из-за взаимодействия между электронными уровнями 3p и 3d основная линия Kβ 1,3 представляет собой чувствительный датчик спинового состояния Fe и использовалась как таковая для характеристики механизма спинового кроссовера 22,34 . Переключение спинового состояния является результатом возбужденных состояний, и методология реконструкции RXES может быть использована в будущем как инструмент для изучения механизмов возбуждения и релаксации и их взаимодействия со структурными изменениями. Действительно, восстановленные карты RXES для разных интенсивностей падающего излучения предоставляют более чувствительную информацию, чем один нерезонансный XES, что лучше всего показано проекциями XES для разных энергий фотонов, изображенными на рис.
4А. Становится очевидным, что в резонансном режиме улучшенная относительная чувствительность к спиновому состоянию и лучшая дискриминация могут быть достигнуты путем оптимального выбора энергии падающего фотона. Этот выбор возможен только при наличии полной картины, обеспечиваемой картами RXES, которые содержат все соответствующие отпечатки пальцев на изменениях, вызванных в занятом и незанятом электронных состояниях.
Данные XAS по K-краю и Kβ XES, показывающие отклик SA и повышенную непрозрачность нижнего края.Сигнал XES a показывает изменение спинового состояния Fe 2 O 3 с увеличением интенсивности падающего рентгеновского излучения, тогда как поведение XAS b демонстрирует повышенную непрозрачность ниже и более высокую прозрачность выше порога ионизации. Кроме того, сечения TPA для энергии ниже порога ионизации при 7118 эВ c и интенсивности насыщения выше порога ионизации при 7133 эВ d были получены из записанных данных, зависящих от энергии падающих фотонов, для образования K-оболочки.
соответственно сечение фотоионизации.Экспериментальные данные нанесены на график вместе с теоретическими функциями (красные сплошные линии) и расчетами скоростного уравнения как для гладкого гауссова распределения (сплошные линии), так и для структуры пиковых импульсов (зеленая пунктирная линия), а также расчетов Xmdyn для SA (зеленые точки )
Одновременно проекция данных XAS, показанная на рис. 4B, показывает синее смещение точки перегиба кривой поглощения примерно на 2 эВ, изменения в поперечном сечении поглощения в нижней и верхней краевых областях. , отражается через изменения в интенсивности XES и размытие положения края, что становится очевидным из-за увеличения ширины пика производной кривой XAS на 30%.Спектральные различия не показывают вклада резонансов с возможно депопуляцией валентных состояний. Сечение фотоэлектрического поглощения σ k было установлено с использованием данных синхротронного излучения (холодный спектр) и привязки к кривой XAS, извлеченной из восстановленной карты RXES, записанной при самой низкой интенсивности, при условии, что зависимость энергии падающих фотонов идентична.
Для падающих энергий ниже порога ионизации увеличение сечений ионизации (уменьшение рентгеновской прозрачности) с увеличением интенсивности падающего рентгеновского излучения можно объяснить двухфотонным поглощением (TPA).Атом ионизируется посредством последовательного двухэтапного процесса, во время которого электрон 1s перекачивается в промежуточное состояние, за которым следует второй процесс поглощения. Поперечное сечение TPA равно произведению сечений каждого акта поглощения фотона и времени жизни промежуточного состояния. Вблизи порога ионизации механизм TPA может быть опосредован промежуточными атомными резонансами 35 , а также усилен за счет более высокой вероятности двухфотонного поглощения через виртуальное промежуточное состояние 36 .Чтобы определить поперечные сечения для TPA, измеренные выходы XES для различных интенсивностей падающего рентгеновского излучения при энергии падающего рентгеновского излучения 7118 эВ были преобразованы в общие скорости рентгеновского излучения, как показано на фиг. 4C. Данные показывают, как и ожидалось, квадратичную зависимость, и сечение TPA σ TPA при 7118 эВ было определено как 3,4 × 10 –54 см 4 с, что достаточно хорошо для сравнения с ожидаемым значением 1,2 × 10 –54 см 4 с при рассмотрении зависимости Z –4 для TPA 36 .
Общее уменьшение интенсивности сигнала XES связано с соответствующим уменьшением поперечного сечения поглощения для падающих энергий, превышающих порог ионизации, что показано, например, для падающей энергии 7133 эВ на фиг. 4D. Такое поведение характерно для SA, сравнимо с несколькими сообщениями в литературе о нелинейном взаимодействии рентгеновских лучей с веществом, измеренных в экспериментах по пропусканию в окрестности соответствующего порога ионизации на остовном уровне 17,37,38 .Из измеренных данных была рассчитана скорость образования K-оболочки и определена интенсивность насыщения I sat , равная 7,7 × 10 17 Вт / см 2 , с использованием простой модели для SA, в которой предполагается, что релаксация частота возбужденных состояний не зависит от интенсивности падающего излучения 39 .
Экспериментальные наблюдения зависимости SA и TPA от интенсивности сравнивались с расчетами на основе зависимых от времени уравнений скорости (дополнительное примечание 2) и моделирования методом Монте-Карло (дополнительное примечание 3).Для СА была принята двухуровневая система сечением 6,5 × 10 –20 см 2 40 для построения скоростных уравнений, а для ДПА, в соответствии с механизмом последовательного возбуждения, трехуровневая использовалась система с промежуточным виртуальным состоянием. Было рассмотрено виртуальное промежуточное состояние, а не реальное промежуточное состояние с участием валентных оболочек, исходя из того, что линия Kβ XES не дает прямых доказательств вклада валентных дырок.Кроме того, можно ожидать, что сдвиг в энергии связи оставшихся электронов будет меньше, чем сдвиг, наблюдаемый на рис. 4B для электронов остовного уровня 35 . Не исключено участие валентных состояний в описанном процессе, но более вероятными считаются виртуальные промежуточные состояния.
Более того, основной принцип, лежащий в основе механизма последовательной TPA, будет идентичным. Для трехуровневой системы с виртуальным промежуточным состоянием сечение 4.2 × 10 –21 см 2 41 для первого шага возбуждения, время жизни промежуточного состояния 0,11 фс 42 и событие сечения 1,3 × 10 –17 см 2 36 для второго поглощения. В обоих процессах, TPA и SA, конечное состояние идентично и имеет электронную конфигурацию с вакансией в оболочке 1s , которая затем распадается через серию рентгеновских и оже-каскадов с промежуточными состояниями, имеющими субфемтосекундные времена жизни.Последовательность каскадов приводит к заряженным атомным состояниям, характеризуемым вакансиями на внутреннем и крайнем электронных уровнях, и, как следствие, повышенному порогу ионизации 1s по сравнению с основным состоянием 43 . Моделирование методом Монте-Карло использовалось для отслеживания механизмов переноса вакансии после события ионизации 1s и показало, как показано на рис. 5, что перенос вакансии в электронной конфигурации на валентную оболочку занимает не более 3– 4 фс, после которых атом, скорее всего, находится в состоянии валентности 3+ или 4+.Как следствие, порог ионизации для уровня 1s увеличивается более чем на 40 эВ, соответственно более чем на 60 эВ для валентных состояний 3 + и 4 +. Расчетно выраженная зависимость порога ионизации от зарядового состояния атома Fe согласуется с существующими экспериментальными литературными данными для Fe 44 и наблюдениями на XFEL на Al 43 . Из-за этого сдвига уровней энергии к более высоким значениям многозарядные состояния недоступны в настоящем эксперименте.Кроме того, твердотельные эффекты, например изменение положения атомов для учета изменений зарядового состояния или эффекты экранирования, считаются имеющими только вторичное влияние, поскольку исследуемая в эксперименте временная область ограничена длительностью импульса 35 фс. Тем не менее, эти эффекты должны быть подтверждены экспериментально.
Моделирование методом Монте-Карло процессов распада после создания вакансии в оболочке 1s . Моделирование методом Монте-Карло было выполнено для отслеживания переноса созданной вакансии на уровне 1s за счет радиационных и оже-переходов.Моделирование было выполнено для атомарного Fe и показывает распределение правдоподобия различных валентных состояний. Время, необходимое для каскада затухания, также отслеживалось, и оказалось, что оно значительно короче, чем длительность импульса SASE. Сдвиг энергии ионизации для различных валентных состояний атомарного Fe был рассчитан с помощью XATOM 46 . Отсюда следует, что для состояний с более высокой валентностью 1s электронов не могут быть напрямую возбуждены в континуум и, что менее вероятно, через TPA для используемых энергий падающих фотонов
При рассмотрении распределения энергии падающих фотонов, дальнейшая ионизация через возбуждение оставшихся 1s электрон может возникать только через процесс TPA, который менее вероятен в 40 раз из-за большей разницы энергий до порога ионизации по сравнению с конфигурацией основного состояния рассеивающего атома 36,41 .
В общем, изменение валентного состояния с 1+ на N + и связанное с ним увеличение порога ионизации на 10 эВ до 160 эВ означает, что дальнейшими событиями ионизации остовного уровня можно пренебречь, пока рассеивающий атом не вернется в конфигурацию основного состояния ( 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p III для ) процессами электронного захвата.В то же время вероятность того, что падающие рентгеновские фотоны обнаружат атом в сильно ионизированном состоянии, увеличивается с увеличением интенсивности.
Наблюдаемое насыщение при высокой напряженности поля было качественно воспроизведено с использованием расчетов Xmdyn для атомарного Fe (дополнительное примечание 4) 45,46,47 . Результаты моделирования показаны на рис. 4D. Эти расчеты подтвердили вышеприведенные предсказания, а именно, что после создания вакансии в оболочке 1s энергия ионизации смещается из-за увеличения валентного состояния во время переноса вакансии на валентные оболочки, как показано на рис.
5, и, следовательно, атом не может снова абсорбироваться. Интересно отметить, что экспериментальные данные можно удовлетворительно интерпретировать при теоретическом рассмотрении случая изолированного атома. Поскольку энергии падающих фотонов меняются в окрестности порога ионизации Fe 1s, исследуется в основном заселенность основного состояния. По этой причине постионизационные процессы, такие как электрон-ионные столкновения 43 или перенос заряда 48 , могут не приниматься во внимание как основные факторы, способствующие наблюдаемым изменениям.Наконец, можно сделать вывод, что выбранный подход к использованию табличных атомных сечений, таким образом, подход изолированного атома, в первом приближении достаточен для описания экспериментальных данных. Это наблюдение подтверждается относительно хорошим соответствием между зависимостью изменений от увеличения интенсивности падающего рентгеновского излучения, ожидаемой в теории, и наблюдаемой в экспериментальных данных.
На основе зависимых от времени скоростных уравнений было исследовано время, необходимое для возврата к электронной конфигурации основного состояния.Информации об этом промежутке времени в литературе очень мало, в основном из-за отсутствия адекватных экспериментальных методов. Это дополнительно затрудняется сложностью процессов переноса вакансий, которые связаны с излучательными и безызлучательными распадами с более высоких атомных уровней при аттосекундном и фемтосекундном времени жизни. Один экспериментальный отчет показывает, что восстановление основного состояния электронной структуры после ионизации на уровне ядра может занять до наносекунд 49 , что значительно больше, чем длительность импульса XFEL, и исключит дальнейшие события ионизации на уровне ядра из-за повышенный порог ионизации.Наконец, в расчетах предполагалось различное время восстановления в основное состояние, варьирующееся от времени жизни вакансий на уровне ядра 1s от 0,55 фс до 1 нс. В простейшем приближении для описания временной структуры падающих импульсов использовалась гауссова огибающая.
Расчетные зависимости представлены на рис. 4в, г для TPA и SA соответственно. Наблюдаются такие же зависимости от времени восстановления.
Используя минимально возможное время жизни конечного состояния с вакансией в оболочке 1s , невозможно воспроизвести как данные TPA, так и данные SA.Стохастическое распределение во временной области было включено, предполагая наличие пиковой структуры на вершине гауссовой огибающей для скоростей TPA. Структура временного падающего импульса была сгенерирована с использованием времени когерентности 0,5 фс в соответствии с ожидаемыми параметрами машины LCLS 50 . Примеры трасс падающих импульсов, использованные в моделировании, показаны вместе с рассчитанной зависимостью для коэффициента когерентности второго порядка в дополнительном примечании 2. По сравнению с гладкой гауссовой огибающей во временной области увеличение вычисленных скоростей TPA в раз 1.9 можно наблюдать, но все же экспериментальные данные сильно занижены. Действительно, экспериментальные данные для зависимостей TPA и SA от интенсивности падающего излучения могут быть воспроизведены только при рассмотрении времени жизни конечного состояния, которое больше, чем длительность падающих импульсов SASE.
Уравнения скорости, зависящие от времени, показывают, что время, необходимое для восстановления электронной конфигурации основного состояния, должно быть больше 50–100 фс. Кроме того, моделирование показывает, что зависимость TPA от интенсивности падающего излучения действительно может быть описана с помощью относительно простой трехуровневой атомной модели, которая была основана на предполагаемом последовательном процессе возбуждения.
Центр визуализации Холстон-Вэлли в Кингспорте, Теннесси
Высококачественные МРТ, КТ, рентген и УЗИ в КингспортеHolston Valley Imaging Center предлагает новейшие передовые технологии обработки изображений для предоставления удобных услуг и сканирования с быстрыми результатами.
Наш штат специализированных, сертифицированных врачей, медсестер и технологов работает, чтобы предоставить вам и вашей семье индивидуальный уход. Мы здесь, чтобы получить быстрые и точные результаты, чтобы помочь вам сделать правильный выбор в отношении лечения.
Наши услуги и процедуры визуализации
Используя лучшее в регионе радиологическое и диагностическое оборудование, наш амбулаторный центр визуализации в Кингспорте предлагает широкий спектр услуг для получения подробных результатов.
МРТ (магнитно-резонансная томография)
- МРТ позволяют получать невероятно подробные изображения поперечного сечения без использования радиации.
- МРТ-сканирование создается с помощью радиоволн и магнитного поля.
- Эти изображения позволяют врачам точно определять различные состояния или проблемы, такие как опухоли головного мозга, аномалии развития или инфекции.
В Центре визуализации Holston Valley мы используем новейшие аппараты МРТ с широким отверстием, которые предлагают больше места для дополнительного комфорта и позволяют получать изображения более высокого качества, чем традиционные аппараты МРТ.
Мы также предоставляем МРТ с контрастом, без контраста или и то, и другое — в зависимости от рекомендации вашего врача.
Узнайте больше о преимуществах услуг МРТ.
УЗИ
- Ультразвук — также известный как сонограмма — использует звуковые волны для создания изображений структур внутри вашего тела.
- Мы предлагаем широкий выбор трехмерных ультразвуковых исследований, включая сканирование брюшной полости и эластографию.
Узнайте больше об общих типах ультразвуковых исследований.
Компьютерная томография (компьютерная томография)
- Компьютерная томография — иногда ее называют компьютерной томографией — объединяет несколько рентгеновских изображений для создания поперечных изображений вашего тела. КТ дает более подробную информацию, чем традиционные рентгеновские снимки.
- Наши сотрудники выполняют ряд услуг компьютерной томографии, в том числе головы, шеи, груди, живота, таза, позвоночника, опорно-двигательного аппарата и ангиографии.Мы также предоставляем услуги скрининга, такие как обследование на рак легких в малых дозах.
- КТ-сканирование можно запланировать с контрастированием, без контраста или с обоими способами по рекомендации врача.
Узнайте больше о том, как выглядит процедура КТ.
Рентгеновский снимок
- Рентгеновские лучи используют электромагнитные волны для получения изображений внутренней части вашего тела.
- Обычно мы думаем о рентгеновских лучах при переломах или переломах костей, но они используются во многих других случаях.Рентгеновские лучи также используются для выявления аномалий грудной клетки и проблем с пищеварением. Например, рентген грудной клетки может помочь вашему врачу определить инфекции или состояния легких, такие как пневмония, туберкулез или рак легких.
Когда у вас есть возможная травма, быстрое рентгеновское обследование является важной частью диагностики вашей проблемы. Вот почему мы предлагаем пройти общий прием рентгена в Центре визуализации Холстон-Вэлли.
Узнайте больше о рентгеновских изображениях.
Информация о местном центре обработки изображений
Наша миссия — предоставлять высококачественные услуги диагностической визуализации всем пациентам в Салливане, Скотте и округе Хокинс.
Мы понимаем, что ваше время важно.
Наши сотрудники стремятся обеспечить высочайшее качество диагностической визуализации, всегда обеспечивая беспрецедентную оперативность. Вот почему Центр визуализации Холстон-Вэлли предлагает:
- Быстрые результаты в течение 12-24 часов после обследования
- Расширенные часы приема на МРТ в соответствии с требованиями вашего плотного графика
- Легкий доступ к результатам через MyChart
- Ускоренный перезвон вашему лечащему врачу
- Заботливый персонал сертифицированных врачей для вопросов и консультаций по всем процедурам центра визуализации
- Доступное расписание через вашего провайдера, поэтому вам не нужно беспокоиться о записи на прием
Аккредитация
Все наше оборудование для визуализации аккредитовано Американским колледжем радиологии (ACR).
Holston Valley Imaging Center гордится тем, что является центром передового опыта в области диагностической визуализации ACR, что подчеркивает нашу миссию по предоставлению высококачественных услуг визуализации и безопасности за счет снижения доз облучения.
Низкодозовое излучение
Ваш врач будет порекомендовать только визуализационные тесты и сканирование, необходимые для постановки наиболее точного диагноза. Мы всегда будем использовать наименьшее количество излучения, необходимое для получения высококачественных изображений.
Центр визуализацииHolston Valley использует оборудование, которое позволяет нам значительно снизить дозы облучения, особенно при выполнении педиатрических услуг визуализации.
Все наши технологи взяли на себя обязательства Image Gently и Image Wisely защищать наших пациентов, используя самые безопасные доступные уровни излучения.
Часы работы
Мы открыты с понедельника по пятницу с 6:30 до 17:30.